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纳米磁流体动态散斑干涉场的奇异场分布

王希军

王希军. 纳米磁流体动态散斑干涉场的奇异场分布[J]. 中国光学(中英文), 2015, 8(6): 919-925. doi: 10.3788/CO.20150806.0919
引用本文: 王希军. 纳米磁流体动态散斑干涉场的奇异场分布[J]. 中国光学(中英文), 2015, 8(6): 919-925. doi: 10.3788/CO.20150806.0919
WANG Xi-jun. Singularity distribution of the dynamic speckles in the nano-magnetic fluid interferometry[J]. Chinese Optics, 2015, 8(6): 919-925. doi: 10.3788/CO.20150806.0919
Citation: WANG Xi-jun. Singularity distribution of the dynamic speckles in the nano-magnetic fluid interferometry[J]. Chinese Optics, 2015, 8(6): 919-925. doi: 10.3788/CO.20150806.0919

纳米磁流体动态散斑干涉场的奇异场分布

基金项目: 国家自然科学基金资助项目(No.60748026);国家自然基金委中韩合作研究资助项目(No.60748026)
详细信息
    通讯作者:

    王希军(1963—),男,吉林省吉林市人,博士后,研究员,博士生导师,主要从事有机光电功能材料及激光应用技术方面的研究。Email:xjwang@ciomp.ac.cn

  • 中图分类号: TN241;TN249

Singularity distribution of the dynamic speckles in the nano-magnetic fluid interferometry

  • 摘要: 通过对由纳米磁流体运动引起的双扫描激光散斑干涉光场及其变化做拉盖尔-高斯滤波下的傅里叶变换,获得动态散斑干涉图对应的光学涡旋分布及变化特征。分析认为,光学涡旋分布及变化对应着由纳米磁微粒及其团族的运动所引起的动态散斑变化。当纳米磁微粒聚集到分散的过程中,动态激光散斑光场的奇异场分布发生相应变化,说明了磁流体运动过程对应涡旋密度有先大后小,再由小变大的两个变化;并且光学涡旋密度高,对应较小颗粒的散斑场,磁流体处于稳态的状况;光学涡旋密度低,对应较大颗粒的散斑场,对应着磁流体激烈的运动。研究结果体现了奇异场分布变化和纳米磁流体动后趋稳的过程存在对应关系。

     

  • 图 1  激光散斑光场及奇异场分布

    Figure 1.  Optical intensity and singularity field distribution of laser speckles

    图 2  磁流体动态散斑干涉实验光路图

    Figure 2.  Dynamic speckle interferometry experiment of the magnet fluid

    图 3  纳米磁流体的动态散斑图

    Figure 3.  Dynamic speckle of the magnet fluid

    图 4  动态散斑实验中的奇异场分布

    Figure 4.  Singularity distribution of the dynamic speckles in the magnetic fluid interferometry

    图 5  动态散斑的局域奇异场位移

    Figure 5.  Local singularity distribution of the dynamic speckles

    表  1  散斑光场奇异点的分布密度

    Table  1.   Distribution density of singularity in the speckle field

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出版历程
  • 收稿日期:  2015-07-16
  • 录用日期:  2015-08-27
  • 刊出日期:  2015-01-25

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