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激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析

赵猛 颜昌翔 吴从均

赵猛, 颜昌翔, 吴从均. 激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析[J]. 中国光学. doi: 10.3788/CO.2019-0154
引用本文: 赵猛, 颜昌翔, 吴从均. 激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析[J]. 中国光学. doi: 10.3788/CO.2019-0154
ZHAO Meng, YAN Chang-xiang, Wu Cong-jun. Simulation analysis of isolation between laser communication ground test equipments[J]. Chinese Optics. doi: 10.3788/CO.2019-0154
Citation: ZHAO Meng, YAN Chang-xiang, Wu Cong-jun. Simulation analysis of isolation between laser communication ground test equipments[J]. Chinese Optics. doi: 10.3788/CO.2019-0154

激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析

doi: 10.3788/CO.2019-0154
基金项目: 国家自然科学基金项目(No. 61805235)
详细信息
    作者简介:

    赵猛(1994—),男,河北衡水人,硕士研究生,2017年于哈尔滨工业大学获得学士学位,主要从事激光通信系统的隔离度方面的研究。E-mail:zhaomeng_199474@163.com

    吴从均(1986—),男,陕西安康人,2014年于中国科学院长春光学精密机械与物理研究所获得博士学位,主要从事空间光学仪器光学设计和光学系统像质研究。E-mail:wucongjun789@163.com

    通讯作者: 吴从均(1986—),男,陕西安康人,2014年于中国科学院长春光学精密机械与物理研究所获得博士学位,主要从事空间光学仪器光学设计和光学系统像质研究。E-mail:wucongjun789@163.com
  • 中图分类号: TP394.1;TH691.9

Simulation analysis of isolation between laser communication ground test equipments

Funds: Supported by National Natural Science Foundation of China (No. 61805235)
More Information
  • 摘要: 激光通信地面测试平台与被测终端之间距离由于空间所限,远小于实际通信距离,导致测试平台光机等器件产生的后向散射杂光会进入被测终端,该信号会严重影响被测终端的测试性能。针对该问题,本文从被测终端与测试平台之间的光学干扰问题中提出了被测终端与测试平台间隔离度的问题,分别设计了卡塞格林和离轴三反光学天线,并根据杂散光传输模型,采用杂散光分析软件,分析了光学天线结构形式及表面粗糙度两方面对隔离度的影响情况。分析结果表明,离轴三反光学天线的隔离度明显高于卡塞格林光学天线,且隔离度随着光学表面粗糙度的减小而增大,当光学表面粗糙度达到0.892 nm时,隔离度可达−86.22 dB。最后,推导了ABg模型与Harvey模型参数间的关系,并根据粗糙度与TIS计算公式,得出粗糙度为0.7 nm及0.5 nm的ABg模型参数,终端间隔离度分别为−94.39 dB和−97.3 dB,实现了−90 dB的隔离度指标。
  • 图  1  隔离度定义示意图

    Figure  1.  Isolation definition diagram

    图  2  卡塞格林光学天线二维布局图

    Figure  2.  Cassegrain optical antenna two-dimensional layout

    图  5  离轴三反光学天线传递函数曲线

    Figure  5.  Off-axis three-mirror optical antenna MTF

    图  3  卡塞格林光学天线传递函数曲线

    Figure  3.  Cassegrain optical antenna MTF

    图  4  离轴三反光学天线二维布局图

    Figure  4.  Two-dimensional layout of off-axis three-mirror optical antenna

    图  6  卡塞格林光学天线的杂散光模拟

    Figure  6.  Stray light simulation of Cassegrain optical antenna

    图  7  离轴三反光学天线的杂散光模拟

    Figure  7.  Stray light simulation of off-axis three-mirror optical antenna

    图  8  不同光学天线的光通量图

    Figure  8.  Luminous flux map of different optical antennas

    图  9  不同粗糙度下的散射数据拟合曲线

    Figure  9.  Scattering curve fitting curve of different roughness

    图  10  不同粗糙度下探测器的光通量图

    Figure  10.  Luminous flux map of detectors with different roughness

    图  11  低粗糙度下探测器的光通量图

    Figure  11.  Luminous flux map of detectors with low roughness

    表  1  光学天线的设计指标

    Table  1.   Optical antenna design specifications

    指标名称参数值
    测试波长632.8 nm
    望远镜放大倍率15±0.1
    望远镜主口径≥610 mm
    有效视场≥±6 mrad
    像质要求中心视场:0.033λ(rms)、0.25λ(PV)
    边缘视场:0.050λ(rms)、0.33λ(PV)
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    表  2  卡塞格林光学天线波像差

    Table  2.   Cassegrain optical antenna wave aberration

    波段(μm)项目视场
    中心视场边缘视场
    0.632 8($\lambda $)波像差P-V0.033 8$\lambda $0.143 7$\lambda $
    RMS0.006 5$\lambda $0.032 4$\lambda $
    斯特尔比0.999 80.999 7
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    表  3  离轴三反光学天线波像差

    Table  3.   Off-axis three-mirror optical l antenna wave aberration

    波段(μm)项目视场
    中心视场边缘视场
    0.632 8($\lambda $)波像差P-V0.037$\lambda $0.140$\lambda $
    RMS0.009$\lambda $0.024$\lambda $
    斯特尔比0.9980.987
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    表  4  两种光学天线的隔离度对比

    Table  4.   Comparison of isolation between two optical antennas

    光学天线类型进入探测器的杂光数目光通量大小(W)隔离度(dB)
    卡塞格林7 2140.011 24−49.49
    离轴三反202.94E-05−75.32
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    表  5  不同粗糙度下散射数据的ABg模型拟合参数

    Table  5.   ABg model fitting parameters of scattering data under different roughness

    粗糙度(nm)ABgRMSE
    0.8922.15E-087.51E-084.6240.008 798
    1.2972.47E-087.93E-084.3890.001 32
    1.6461.34E-085.37E-084.9860.007 629
    2.3271.17E-074.92E-074.290.005 674
    6.4791.01E-073.81E-074.5030.006 217
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    表  6  不同粗糙度对应的隔离度

    Table  6.   Isolation of different roughness

    粗糙度进入探测器的杂光数目杂光光通量大小(W)隔离度(dB)
    0.89222.39E-06−86.22
    1.29743.19E-06−84.96
    1.64675.11E-06−82.92
    2.327111.22E-05−79.14
    6.479202.94E-05−75.32
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    表  7  低粗糙度对应的隔离度

    Table  7.   Isolation of low roughness

    粗糙度进入探测器的杂光数目杂光光通量大小(W)隔离度(dB)
    0.511.86E-07−97.30
    0.713.64E-07−94.39
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出版历程
  • 网络出版日期:  2020-04-03

激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析

doi: 10.3788/CO.2019-0154
    基金项目:  国家自然科学基金项目(No. 61805235)
    作者简介:

    赵猛(1994—),男,河北衡水人,硕士研究生,2017年于哈尔滨工业大学获得学士学位,主要从事激光通信系统的隔离度方面的研究。E-mail:zhaomeng_199474@163.com

    吴从均(1986—),男,陕西安康人,2014年于中国科学院长春光学精密机械与物理研究所获得博士学位,主要从事空间光学仪器光学设计和光学系统像质研究。E-mail:wucongjun789@163.com

    通讯作者: 吴从均(1986—),男,陕西安康人,2014年于中国科学院长春光学精密机械与物理研究所获得博士学位,主要从事空间光学仪器光学设计和光学系统像质研究。E-mail:wucongjun789@163.com
  • 中图分类号: TP394.1;TH691.9

摘要: 激光通信地面测试平台与被测终端之间距离由于空间所限,远小于实际通信距离,导致测试平台光机等器件产生的后向散射杂光会进入被测终端,该信号会严重影响被测终端的测试性能。针对该问题,本文从被测终端与测试平台之间的光学干扰问题中提出了被测终端与测试平台间隔离度的问题,分别设计了卡塞格林和离轴三反光学天线,并根据杂散光传输模型,采用杂散光分析软件,分析了光学天线结构形式及表面粗糙度两方面对隔离度的影响情况。分析结果表明,离轴三反光学天线的隔离度明显高于卡塞格林光学天线,且隔离度随着光学表面粗糙度的减小而增大,当光学表面粗糙度达到0.892 nm时,隔离度可达−86.22 dB。最后,推导了ABg模型与Harvey模型参数间的关系,并根据粗糙度与TIS计算公式,得出粗糙度为0.7 nm及0.5 nm的ABg模型参数,终端间隔离度分别为−94.39 dB和−97.3 dB,实现了−90 dB的隔离度指标。

English Abstract

赵猛, 颜昌翔, 吴从均. 激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析[J]. 中国光学. doi: 10.3788/CO.2019-0154
引用本文: 赵猛, 颜昌翔, 吴从均. 激光通信地面测试终端间隔离度的仿真分析[J]. 中国光学. doi: 10.3788/CO.2019-0154
ZHAO Meng, YAN Chang-xiang, Wu Cong-jun. Simulation analysis of isolation between laser communication ground test equipments[J]. Chinese Optics. doi: 10.3788/CO.2019-0154
Citation: ZHAO Meng, YAN Chang-xiang, Wu Cong-jun. Simulation analysis of isolation between laser communication ground test equipments[J]. Chinese Optics. doi: 10.3788/CO.2019-0154
    • 激光通信具有通信频带宽、信息量大、天线尺寸小、功耗低、抗干扰、抗截获能力强等优点[1-2],激光通信终端在投入使用之前,要进行一系列的性能测试及技术指标验证试验,但是这些实验不可能直接在轨进行,必须先在地面试验时对终端系统进行模拟测试实验,所以要建立激光通信地面测试终端。欧洲航天局SILEX计划的光学终端地面检测设备有用于测试激光通信终端地面支撑测试设备和用于验证动态情况下ATP系统性能的系统测试平台。JPL和NASA开发了用于STRV-2和OCD的激光通信终端测试的激光测试和评估平台,可以直接与被测设备结合进行通信测试[3-4]

      对于传统的激光通信系统,通信距离可达几百公里至几万公里,如此远距离的传输,使得两个终端之间的杂散光影响可以忽略。但是,对于激光通信地面检测系统而言,由于空间所限,通信距离远小于实际通信距离,仅有10米左右,测试平台光机等器件产生的后向散射杂光会进入被测终端,该信号会严重影响被测终端的测试性能。为了提高两个终端之间的隔离度,本文将从光学天线的设计及光学元件表面粗糙度两方面展开研究。

      激光通信系统的隔离度主要由系统的后向反射率决定,对于激光通信地面检测系统与被测终端而言,被测终端发出的光束进入测试终端光学天线时会发生后向散射,由于两终端距离很近,散射的杂散光会返回被测终端光学天线,并进入探测器,造成测试终端信噪比降低或者直接淹没有效信号,导致通信失败。

    • 激光通信地面测试设施和被测终端测试原理[5]图如图1所示。

      图  1  隔离度定义示意图

      Figure 1.  Isolation definition diagram

      定义测试终端的后向散射[6]如式(1)所示:

      $$R = {{{E_R}} / {{E_E}}}$$ (1)

      其中,${E_E}$是激光器发出的充满入瞳的能量,${E_R}$是激光光束经过系统各个元件后向反射回来的能量,则系统的隔离度Y为:

      $$Y = 10 \times \log \left( R \right)$$ (2)
    • 光机结构表面的散射特性一般用双向散射分布函数BSDF(Bidirectional Scattering Distribution Function)表示,但在杂散辐射分析中,主要考虑表面的反射特性,因此用双向反射分布函数BRDF(Bidirectional Reflectance Distribution Function)近似代替BSDF,其数学表达式如式(3)所示:

      $$BRDF\left( {{\theta _i},{\phi _i};{\theta _s},{\phi _s}} \right) = \frac{{{L_S}\left( {{\theta _s},{\phi _s}} \right)}}{{{E_S}\left( {{\theta _i},{\phi _i}} \right)}}$$ (3)

      具有低、中、高频于一体的光学表面使得BRDF无法用某一特定的函数表示,要先通过实验获得材料表面的散射数据,并对数据进行数值拟合,得到BRDF模型 [7-9]

      ABg模型适用于描述大量表面的BRDF,而且可以直接应用于杂散光分析软件TracePro中,表达式为:

      $$BRDF = \frac{A}{{B + {{\left| {\overrightarrow \beta - \overrightarrow {{\beta _0}} } \right|}^g}}}$$ (4)

      Harvey模型可描述光滑镜面的散射,表达式为:

      $$BRDF\left( {\theta ,{\theta _0}} \right) = {b_0}{\left[ {1 + {{\left( {\frac{{\sin \theta - \sin {\theta _0}}}{L}} \right)}^2}} \right]^{\frac{S}{2}}}$$ (5)

      其中,$\theta $${\theta _0}$为散射角和入射角,${b_0}$为常数,$s$为倾斜因子,$L$为翻转角。常数${b_0}$可通过半球空间内总的散射量TIS计算获得。

      $s \ne 2$时:

      $$TIS = \frac{{2{\text π} {b_0}}}{{{L^s}\left( {s + 2} \right)}}\left[ {{{\left( {1 + {L^2}} \right)}^{\frac{{s + 2}}{2}}} - {{\left( {{L^2}} \right)}^{\frac{{s + 2}}{2}}}} \right]$$ (6)

      $s = 2$时:

      $$TIS = {\text π} {b_0}{L^2}\ln \left( {1 + \frac{1}{{{L^2}}}} \right)$$ (7)

      对于干净镜面,TIS与波长、表面粗糙度的关系可由下式给出:

      $$\begin{split} TIS =& 1 - \frac{R}{{{R_0}}} = 1 - \exp \left\{ { - {{\left( {{{4{\text π} \delta } / \lambda }} \right)}^2}} \right\} \\ & \cong {\left( {{{4{\text π} \delta } / \lambda }} \right)^2} \end{split} $$ (8)

      其中$\delta $是镜面的均方粗糙度,由此可见,在相同波长条件下,镜面均方粗糙度越大,TIS越大,散射量越大,即杂散光越强。

    • 杂散光传输方程[10]的基本表达式如下:

      $$\begin{split} d{\phi _c} =& {L_s}\left( {{\theta _0},{\psi _0}} \right) \cdot d{A_s} \cdot \frac{{\cos {\theta _s} \cdot d{A_c} \cdot \cos {\theta _c}}}{{R_{sc}^2}} \\ =& BRDF\left( {{\theta _i},{\psi _i},{\theta _0},{\psi _0}} \right) \cdot d{\phi _s} \cdot d{\Omega _{sc}} \end{split} $$ (9)

      根据式(9)可知,影响接收表面杂散光能量的因素主要有三个:

      a)材料表面的双向反射分布函数BRDF

      b)杂散光表面发出的辐射能量$d{\phi _s}$

      c)与光学系统结构和尺寸有关的几何结构因子$d{\Omega _{sc}}$

      所以,为减弱杂散光,需要尽可能的减小上述三个因子。本文主要从双向反射分布函数和光学天线的结构角度,减弱杂散光,提高隔离度。

    • 光学天线是构成激光通信系统的核心部分,在发射端和接收端均发挥着不可替代的作用。本节根据表1所示的光学天线设计指标,在ZEMAX中分别设计了同轴的卡塞格林光学天线和离轴的离轴三反光学天线。

      表 1  光学天线的设计指标

      Table 1.  Optical antenna design specifications

      指标名称参数值
      测试波长632.8 nm
      望远镜放大倍率15±0.1
      望远镜主口径≥610 mm
      有效视场≥±6 mrad
      像质要求中心视场:0.033λ(rms)、0.25λ(PV)
      边缘视场:0.050λ(rms)、0.33λ(PV)

      图2图5分别为卡塞格林光学天线[11-12]和离轴三反光学天线[13-14]的二维布局图及传递函数曲线,表2表3分别为两种天线的波像差。

      图  2  卡塞格林光学天线二维布局图

      Figure 2.  Cassegrain optical antenna two-dimensional layout

      表 2  卡塞格林光学天线波像差

      Table 2.  Cassegrain optical antenna wave aberration

      波段(μm)项目视场
      中心视场边缘视场
      0.632 8($\lambda $)波像差P-V0.033 8$\lambda $0.143 7$\lambda $
      RMS0.006 5$\lambda $0.032 4$\lambda $
      斯特尔比0.999 80.999 7

      表 3  离轴三反光学天线波像差

      Table 3.  Off-axis three-mirror optical l antenna wave aberration

      波段(μm)项目视场
      中心视场边缘视场
      0.632 8($\lambda $)波像差P-V0.037$\lambda $0.140$\lambda $
      RMS0.009$\lambda $0.024$\lambda $
      斯特尔比0.9980.987

      图  5  离轴三反光学天线传递函数曲线

      Figure 5.  Off-axis three-mirror optical antenna MTF

      图  3  卡塞格林光学天线传递函数曲线

      Figure 3.  Cassegrain optical antenna MTF

      图  4  离轴三反光学天线二维布局图

      Figure 4.  Two-dimensional layout of off-axis three-mirror optical antenna

      根据设计结果可知,设计的卡塞格林光学天线及离轴三反光学天线像质良好,各个视场均在衍射极限内,满足设计指标中的像质要求。

    • 将设计好的卡塞格林光学天线和离轴三反光学天线分别导入TracePro软件,设置光源功率为1 000 W,追迹光线数目为100万条,阈值为10−10,设置各部件的表面参数,在光学天线前端设置等效聚焦镜及探测器,模拟被测终端的接收光学系统,进行光线追迹,示意图如下:

      图  6  卡塞格林光学天线的杂散光模拟

      Figure 6.  Stray light simulation of Cassegrain optical antenna

      图  7  离轴三反光学天线的杂散光模拟

      Figure 7.  Stray light simulation of off-axis three-mirror optical antenna

      两种不同光学天线杂散光模拟后,探测器入射的杂散光光通量图如下所示:

      图  8  不同光学天线的光通量图

      Figure 8.  Luminous flux map of different optical antennas

      表4可以看出,离轴三反光学天线的终端间隔离度明显高于卡塞格林光学天线,这是由于卡塞格林光学天线存在中心遮拦,同轴反射杂光较强,为实现更高的隔离度水平,本激光通信地面测试终端将采用离轴三反光学天线。

      表 4  两种光学天线的隔离度对比

      Table 4.  Comparison of isolation between two optical antennas

      光学天线类型进入探测器的杂光数目光通量大小(W)隔离度(dB)
      卡塞格林7 2140.011 24−49.49
      离轴三反202.94E-05−75.32
    • 在不同粗糙度下,对镀膜基片进行散射测量实验,分别在不同入射角下,测量各散射方向的散射强度,获得实验数据,并对实验数据进行拟合,得到其散射分布函数。由于ABg模型可直接用于杂散光分析软件TracePro中,故本文利用ABg模型对散射数据进行拟合。

      利用MATLAB对粗糙度为0.892 nm、1.297 nm、1.646 nm、2.327 nm、6.479 nm的镀膜基片散射数据进行拟合,拟合图形如图所示:

      图  9  不同粗糙度下的散射数据拟合曲线

      Figure 9.  Scattering curve fitting curve of different roughness

      由图可见,ABg模型与散射实验数据拟合情况较好,即利用ABg模型匹配实验数据是可行的。拟合得到的ABg模型参数如下表所示:

      表 5  不同粗糙度下散射数据的ABg模型拟合参数

      Table 5.  ABg model fitting parameters of scattering data under different roughness

      粗糙度(nm)ABgRMSE
      0.8922.15E-087.51E-084.6240.008 798
      1.2972.47E-087.93E-084.3890.001 32
      1.6461.34E-085.37E-084.9860.007 629
      2.3271.17E-074.92E-074.290.005 674
      6.4791.01E-073.81E-074.5030.006 217

      拟合的均方误差RMSE都在10−3量级,即ABg模型与实验数据匹配较好。

    • 针对在相同粗糙度下隔离度水平较高的离轴三反光学天线,分别在不同粗糙度下进行杂散光仿真,研究隔离度与粗糙度之间的关系,仿真方式及各元件表面参数与3.2节中离轴三反光学天线的隔离度仿真相同,仅改变三个反射镜的表面参数,并进行仿真。

      对于不同粗糙度,探测器的光通量图如下:

      图  10  不同粗糙度下探测器的光通量图

      Figure 10.  Luminous flux map of detectors with different roughness

      由上面图的五幅光通量图可以计算得到不同粗糙度对应的隔离度,如表6所示:

      表 6  不同粗糙度对应的隔离度

      Table 6.  Isolation of different roughness

      粗糙度进入探测器的杂光数目杂光光通量大小(W)隔离度(dB)
      0.89222.39E-06−86.22
      1.29743.19E-06−84.96
      1.64675.11E-06−82.92
      2.327111.22E-05−79.14
      6.479202.94E-05−75.32

      表6可明显看出,随着粗糙度的降低,隔离度水平逐渐增大,当粗糙度达到0.892 nm时,隔离度可达−86.22 dB。

    • 根据上一节结果可知,隔离度仿真结果与−90 dB的目标还存在较小差距,故需进一步降低镀膜基片的表面粗糙度。

      由式(4)、(5)可知,ABg模型与Harvey模型间的参数关系为:

      $$\left\{ {\begin{array}{*{20}{c}} {A = {b_0}B} \\ {B = {L^{ - S}}} \\ {g = - s} \end{array}} \right.$$ (10)

      ABg模型中,g为双对数坐标系下的曲线斜率,B与g确定转折点的位置,A与B的比值确定初始散射点的BRDF值,三个参数中任意一个发生变化,均可改变表面散射情况,故仍取粗糙度为0.892 nm时的B、g参数值,根据式(6)、(8)、(10),计算粗糙度为0.7 nm及0.5 nm时参数A的值,分别为$A = 7.784 \times {10^{ - 9}}$$A = 3.98 \times {10^{ - 9}}$。将两组数据分别导入TracePro中,并进行仿真,探测器光通量图如图14所示,结果如表7所示:

      表 7  低粗糙度对应的隔离度

      Table 7.  Isolation of low roughness

      粗糙度进入探测器的杂光数目杂光光通量大小(W)隔离度(dB)
      0.511.86E-07−97.30
      0.713.64E-07−94.39

      由仿真结果可知,隔离度大于−90 dB,达到了目标要求。

      图  11  低粗糙度下探测器的光通量图

      Figure 11.  Luminous flux map of detectors with low roughness

    • 本文从激光通信被测终端与地面测试平台之间的光学干扰问题中提出了被测终端与测试平台间隔离度的问题,分别设计了卡塞格林和离轴三反光学天线,并根据杂散光传输模型,采用杂散光分析软件,分析了光学天线结构形式及表面粗糙度两方面对隔离度的影响情况。分析结果表明,离轴三反光学天线的隔离度明显高于卡塞格林光学天线,且隔离度随着光学表面粗糙度的减小而增大,当光学表面粗糙度达到0.892 nm时,隔离度可达−86.22 dB。最后,推导了ABg模型与Harvey模型参数间的关系,并根据粗糙度与TIS计算公式,理论得出粗糙度为0.7 nm及0.5 nm的ABg模型参数,对应的终端间隔离度分别为−94.39 dB和−97.3 dB,实现了−90 dB的隔离度指标。

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