太赫兹(THz)辐射是指波长在30 μm~3 mm，也就是频率在0.1~10 THz之间的辐射，在电磁波谱中其位于毫米波和红外波之间。太赫兹波是目前唯一没有得到充分研究、尚未大规模应用的电磁波。太赫兹波与物质之间存在着极为丰富的相互作用，不仅在基础研究领域，而且在安检成像、雷达、通信、天文、大气观测和生物医学成像等诸多领域有着广阔的应用前景。特别是在未来具有高精度、反隐身雷达和大数据传输速率的近距离通信技术中，太赫兹波将有着十分重要的应用前景。然而无论哪种太赫兹技术想要得到应用，均要依赖于太赫兹源和太赫兹探测器性能的提升，其中太赫兹探测器的研制和发展在太赫兹技术的研究和应用中有着举足轻重的地位。

传统的太赫兹探测器大多需要工作在低温条件下，体积较大，使用起来不方便，且响应速度较慢。场效应晶体管太赫兹探测器是近年来发展起来的一种探测频率连续可调的太赫兹探测器。它的基本探测原理是利用沟道中的二维电子气(2DEG)在特定边界条件下形成的等离子体波振荡效应，与入射的太赫兹波发生耦合或者共振，进而在晶体管的输出端转化为光电流或光电压。基于二维电子气的高电子迁移率晶体管太赫兹探测器具有高速、高灵敏度、低噪声、高频率分辨性、室温工作等优势。除此之外，该探测器还具备结构简单，容易制作，易于加工等特点，目前受到了人们的高度重视。

使用场效应晶体管作为太赫兹的发射源^[1]和探测器^[2]是由Dyakanov和Shur首次提出的，他们又于1996年提出了几种可行的器件结构^[3]，至此之后，很多使用复合半导体材料^[4-6]或者硅^[7-11]制作的场效应晶体管被用来进行太赫兹探测和发射的研究。

场效应晶体管太赫兹探测器目前尚处于研究阶段，并没有在市场上得到大规模的应用，这主要是因为场效应晶体管太赫兹探测器响应度较低、噪声等效功率较高。为了解决这个问题，常需要在场效应晶体管中集成一些特殊结构，如非对称连接的pad、grating-gate和平面天线^[12-13]，尤其是集成平面天线的方法，能够大幅度提升场效应晶体管太赫兹探测器的响应度^[14]，并且设计方法非常灵活，这引起了很多研究者的注意。

本文将主要从以下几个方面展开：第一部分介绍太赫兹波以及常见的太赫兹探测器，第二部分介绍场效应晶体管太赫兹探测器的常用表征参数，以及平面天线场效应晶体管太赫兹探测器的工作原理；第三部分分析国内外基于平面天线耦合太赫兹探测器的研究进展；第四部分总结平面天线在太赫兹探测器中的研究热点、不足以及未来的发展趋势。

表征太赫兹探测器性能的参数很多，包括探测器的工作温度，能够探测的频率范围，探测太赫兹波的响应时间和响应度，以及噪声等效功率等，其中响应度和噪声等效功率是研究中最为常用的两个参数，也是表征太赫兹探测器性能最为直观的参数。

响应度(Responsivity)是表征太赫兹探测器将太赫兹波转化为电信号能力的物理量，其大小为太赫兹探测器平均输出电流(或电压)和平均输入功率的比值，单位为A/W(或V/W)，在太赫兹探测器中，辐射的太赫兹波被场效应晶体管耦合存在着有效面积的问题，因此常用下式计算响应度^[14]：

式中ΔU为源漏之间探测到的直流电压，S_t为太赫兹波的辐射束斑面积，P_t为源漏之间的总功率，S_a为场效应晶体管太赫兹探测器的有效面积。集成平面天线之后，平面天线的结构也会对响应度产生影响，这会在后文中做详细讨论。

噪声等效功率(NEP)也是描述太赫兹探测器最为重要的参数之一，它指的是产生单位信噪比所需的辐射功率，是太赫兹探测器能够探测到的最小功率，用于表征太赫兹探测器接收弱信号能力的性能参数，其大小为^[14]：

其单位为，式中N为晶体管的噪声等效功率，单位为，场效应晶体管太赫兹探测器工作时，源漏之间不加偏压，因此晶体管中的噪声只考虑热噪声^[14]：

其中R_d为源漏之间的电阻。集成平面天线之后，平面天线主要是通过影响响应度来改变太赫兹探测器的噪声等效功率。

浅水波类比的模型详细地解释了场效应晶体管进行太赫兹波探测的原理^[1-2]。以短沟道场效应晶体管为例(如图 1所示)，晶体管栅极下方的沟道中存在着非稳态的二维电子气，其中的电子动量弛豫时间极短，可以忽略电子和声子以及电子和杂质之间的碰撞，但是二维电子气中电子浓度极高，不可避免地就会存在着电子与电子之间的相互作用，在这种情况下，二维电子气就会表现出一些流体的性质，因此二维电子气也可以称为二维电子流。

图  1  场效应晶体管太赫兹探测器结构示意图

Figure 1.  Schematic diagram of FET terahertz detector

联立流体力学方程和连续性方程，就可以得到场效应晶体管沟道中的二维电子气振荡频率^[1]：

其中L为场效应晶体管的栅长，U_gs为栅极电压，U_th为场效应晶体管的阈值电压，m^*是电子的有效质量，e是电子电量。当入射的太赫兹辐射作用在场效应晶体管上时，会在场效应晶体管的栅源之间产生一个交流电压信号U_a，同时激起沟道中等离子体波的振荡，并由此产生一个正比于入射波强度的直流源漏电压信号ΔU，如果源漏之间没有外加电流信号，那么等离子体波的振荡频率为上面公式(4)给出的基模形式。当入射的太赫兹波辐射频率接近于该基模数值或者是该数值的奇数倍时，ΔU就会产生共振的极大值。源漏直流电压信号ΔU的表达式为^[14]：

其中，U₀=U_gs－U_th，f(ω)则是表征影响该响应度大小的参数。对于太赫兹波的探测而言，其工作模式可以分为共振探测^[10]和非共振探测^[12]：当时，场效应晶体管处于非共振模式，其中ω₀是辐射角频率基频，ω_n是所有能够产生共振的辐射角频率，s是等离子体波波速，τ是电子动量弛豫时间；当，且，场效应晶体管处于共振模式，其共振角频率大小为：

但是场效应晶体管太赫兹探测器响应度低、噪声等效功率高，其应用受到了较大的阻碍。场效应晶体管尺寸过小，使得太赫兹波长和探测器尺寸之间存在着严重的不匹配，以至于探测器耦合到的太赫兹波极少。设计一个尺寸较大的天线与场效应晶体管集成在一起，来增强太赫兹波和场效应晶体管的耦合效率，这样就能够提高太赫兹探测器的响应度。

在场效应晶体管太赫兹探测器中，接收天线的等效电路如图 2所示。

图  2  接收天线的等效电路图

Figure 2.  Equivalent circuit diagram of the receiving antenna

图中V是由太赫兹辐射产生的交流电压，Z_L为场效应晶体管的负载阻抗，Z_in为场效应晶体管的输入阻抗，为了使晶体管耦合的太赫兹辐射最多，需要满足两个基本的条件：极化匹配和阻抗匹配。极化匹配是指太赫兹辐射的极化方向和天线的极化方向一致时天线能够耦合到最多的太赫兹辐射，阻抗匹配是指输入阻抗和负载阻抗共轭匹配时天线传输给场效应晶体管的能量最大。平面天线场效应晶体管太赫兹探测器满足以上条件时，能够有效提高响应度。因此，设计工艺步骤简单可行、耦合太赫兹效率高的天线结构成为场效应晶体管太赫兹探测器研究的热点。

基于这种传输模式，2017年中国科学院半导体研究所的Zhang通过理论推导，得出天线相关参数与响应度的关系为：

其中Z_T为栅源之间的输入阻抗，D为天线的方向性系数，e_cd为辐射效率，e_r为接受效率，两者分别对应天线的接收和发射模式，De_re_cd表征天线参数改变时对于场效应晶体管响应度的影响因子。通过改变天线的结构和尺寸等参数，就可以调控De_re_cd的数值，这样就能够提高场效应晶体管太赫兹探测器的响应度^[15]。

另外一种检测理论是对于非共振探测而提出的基于沟道缓变近似的自混频检测理论^[16-18]，图 3为其示意图。天线集成到场效应晶体管时，太赫兹波会在沟道中产生两个互相垂直的电场，横向电场用以调控二维电子气的运动速度，纵向电场用以调控二维电子气的浓度，从而可以在源漏之间测得一个直流响应，其响应度的大小对应着入射太赫兹波的辐射强度。

图  3  自混频探测理论示意图(图片引自文献[19]，AIP已授权)

Figure 3.  Schematic of self-mixing theory(reproduced from ref.[19], with the permission of AIP publishing)

在这种情况下，可以得出太赫兹波辐射产生的直流混频电流的大小为^[14]：

则其响应度为：

其中，表示栅极到沟道内二维电子气的有效距离，响应度的大小为混频电流与功率之比，这样响应度就可以通过沟道电子迁移率、沟道几何尺寸和天线效率得到增强。

天线在场效应晶体管太赫兹探测器中的应用涉及到两种理论，第一种理论是天线理论。这部分理论主要用来解释天线如何耦合和发射电磁波。这部分理论比较成熟，文中所引文献中的工作也基本上是对成熟的天线理论的常规应用。第二种理论是场效应晶体管的太赫兹探测理论，通过这个理论，可以研究天线与晶体管的相互作用和如何使探测器的探测性能得到增强。这部分理论还不是非常成熟，有待完善。目前主要的理论解释有两种：等离子体波理论和自混频理论。在等离子体波理论中，天线的作用主要是能量传输。天线和晶体管的电极相连接(栅源或者源漏)。天线耦合空间中的电磁波，把电磁波的能量传输给负载(晶体管)。而在自混频理论中，天线的主要作用是电场增强。天线耦合空间中的电磁波，使晶体管沟道内的电场得到增强。在该理论中，天线和晶体管的电极不是必须相连的，其中也不是必须要涉及到能量传输。目前依循这两种理论都可以指导天线设计并取得了不错的结果。但是这两种理论是否能够殊途同归，还有待继续研究。

在场效应晶体管太赫兹探测器的天线设计方面，大部分研究者选择直接采用在微波领域较为成熟的天线设计，主要包含一些常见的平面天线结构，如偶极子天线，贴片天线，缝隙天线，grating-gate以及一些其他类型的结构，如纳米天线结构或者直接将栅极制作为天线结构，下面将分别介绍这几种结构。

偶极子天线是在无线通信中使用最早、结构最为简单、应用最为广泛的天线之一，应用在太赫兹探测方面能取得很好的效果。偶极子天线通常由一对对称放置的导体构成，一端连接馈电线，另一端接地，从而在两导体相互靠近的地方形成馈电点，用来发射或者接收固定频率的信号，常用的集成于场效应晶体管太赫兹探测器中的偶极子天线包含以下几种：蝶形天线、螺旋形天线和对数周期天线。

蝶形天线是最为常用的偶极子天线之一，集成在场效应晶体管上时，两个相互靠近的蝶形分别连接晶体管的栅极和源极，漏极作为信号读出端口，具体的形式如图 4所示。

图  4  蝶形天线结构

Figure 4.  Bow-tie antenna

2011年中国科学院苏州纳米所的Sun报导了一种蝶形天线和GaN/AlGaN HEMT集成的室温太赫兹探测器^[17]。特殊结构的蝶形天线分别与场效应晶体管的源漏极相连，另一极与栅极相连，可以实现带宽为0.1~2 THz，噪声等效功率为，响应度为42 mA/W的探测。

2012年中国科学院苏州纳米所的Qin等人基于自混频原理，设计了一种蝶形天线结构^[18-19]，采用自混频探测理论计算出这种结构的相应表征参数，得到室温时的噪声等效功率为，进一步降低温度到77 K时，噪声等效功率为，响应度为42 mA/W。

2013年Bauer将蝶形天线与0.25 μm栅长的GaN/AlGaN HEMT结构相集成，通过调节不同的栅宽，来测试在不同栅宽条件下得到的噪声等效功率和响应度^[20]，得到最小的噪声等效功率为，最大的响应度为36.6 mA/W。相同的情况下，当设置Si MOSFET的栅长为0.25 μm，其余条件都保持一致时，得到的噪声等效功率为 ^[21]。

2015年，Bauer设计了与2013年相似的实验^[22]，将探测器的带宽提高到了0.1~1.8 THz，在中心频率附近响应度达到48 mA/W，噪声等效功率为。在和相同的蝶形天线集成，并且各种参数设置都相同时，不论是Si MOSFET，还是GaN/AlGaN HEMT，两者都能够得到较低的噪声等效功率，HEMT结构略占优势(噪声等效功率比MOSFET低一个数量级)。与Si MOSFET一样，GaN/AlGaN HEMT作为太赫兹探测器也有着巨大的应用潜力。GaN HEMT结构沟道电子迁移率高，更接近于全等离子体区域^[23]，并且沟道电阻较小，能够与天线形成较好的阻抗匹配^[20]。

蝶形天线带宽大，能够提高太赫兹探测器的探测带宽，但是受衬底效应影响较大^[15]，在HEMT结构和MOSFET结构中都能使用这种平面天线，使用后能显著提高太赫兹探测器的响应度，其是未来集成场效应晶体管太赫兹探测器最具有潜力的平面天线结构之一。

螺旋形天线也是一种经典的对偶极子天线，它由两根或两根以上的螺旋臂组成，通常由同轴线馈电，同轴线内导体和螺旋线的一端相连接，同轴线外导体接地。具体形式如图 5所示。

图  5  螺旋形天线结构

Figure 5.  Spiral antenna

1995年Brown首次报导了使用螺旋形天线和场效应晶体管进行耦合，可以产生3.8 THz的电磁波^[6]，开启了集成螺旋天线场效应晶体管的研究。

2018年中国科学院上海技术物理研究所的Guo将螺旋形天线集成在石墨烯场效应晶体管上^[24]，室温情况下实现了噪声等效功率为3.5× ，响应度为2.8×10⁴ mV/W的探测。该研究结果相比于其他关于石墨烯场效应晶体管太赫兹探测器的报导，响应度有了1~2个数量级的提升^[25-27]。

同年，Ikamas将螺旋形天线、蝶形天线分别和场效应晶体管进行耦合实验^[28]，结果发现，使用蝶形天线后，在0.4~2.2 THz时太赫兹探测器的响应度稳定在45 mA/W(2.2×10⁵ mV/W)，噪声等效功率为。1.5 THz时噪声等效功率为，该结果比相关文献报道的在此频率下的窄带场效应晶体管太赫兹探测器的最佳结果要好，仅比最佳窄带器件在0.6 THz下的结果差四倍。该螺旋形天线平稳响应区间较窄，但是在0.23 THz时响应度更高。

螺旋形天线属于圆极化天线的一种，更适合用在极化方向不确定或方向随时间变化的情况，但是其增益较低，通过组成螺旋天线阵列能够明显提高增益。集成螺旋天线的太赫兹探测器响应度普遍不平稳，但是在某些特定的频率段，却有着非常高的灵敏度，这使得螺旋形天线在太赫兹探测中依然占有一席之地。

最后一种研究较多的偶极子天线是对数周期天线，也称为对数周期偶极子阵列。该结构由一系列半波偶极子单元构成，长度逐渐增大，半波偶极子单元紧密地连接在一条直线上，平行于馈电线，具体形式如图 6所示。

图  6  对数周期天线结构

Figure 6.  Log-periodic antenna

2010年，Dyer将一种高带宽的对数周期天线和GaAs/AlGaAs HEMT集成，实现了20 K时太赫兹探测器在0.235~0.24 THz的共振探测。该种太赫兹探测器的响应度达到了7×10⁶ mV/W, 噪声等效功率低至5× 。这种类型的器件不论是作为窄带宽的太赫兹探测器，还是用作太赫兹成像都有着巨大的优势^[29]。

2011年，Dyer基于这种研究成果，将对数周期天线中的栅极制作为grating-gate结构(结构图见后文)，实现了20 K时太赫兹探测器在0.14 THz中心频率的可调谐探测。这种太赫兹探测器的响应度为6×10⁵ mV/W，噪声等效功率为 ^[30]。这与Kim在2008报道的室温可调场效应晶体管太赫兹探测器^[31]相比性能(噪声等效功率为，响应度为8×10^-2 mA/W)有了一定的提升。

2012年，Vicarelli首次采用石墨烯基的场效应晶体管与对数周期天线集成，实现了响应度为150 mV/W，噪声等效功率为的探测，从而将石墨烯场效应晶体管集成平面天线太赫兹探测器推向研究的高潮^[32]。

对数周期天线具有很大带宽，但不同于螺旋形天线，对数周期天线存在着多个共振峰值，这取决于对数周期天线各偶极子天线的臂长，这些特点使得对数周期天线在某些共振峰频段(可以达到非常小的范围，如0.235~0.24 THz，这个范围远小于螺旋形天线带宽)响应度极高。对数周期天线集成场效应晶体管太赫兹探测器的响应度与噪声等效功率性能优越，并且可以实现可调谐探测，栅极又能够制作为grating-gate结构^[30]。这些特点使其成为未来太赫兹探测器研究的重要部分。

缝隙天线是指在金属平板、共面波导等材料上开一个或多个缝隙，电磁波通过缝隙向外部空间辐射的天线，辐射的方式类似于偶极子天线，缝隙形状和尺寸以及接收(或辐射)的电磁波决定辐射方向，具体形式如图 7所示。

图  7  缝隙天线结构

Figure 7.  Slot antenna

2008年，Kim首次报导了天线耦合GaAs MESFET太赫兹探测器，其是一种由双缝隙天线，共面波导和GaAs MESFET组成的结构，得到该探测器带宽为0.14~1 THz，噪声等效功率为5× ，响应度为8×10⁴ mV/W。该种太赫兹探测器最大的优势体现在能够实现频率的可调谐性^[31]。

2018年，江苏大学的Xu在贴片天线上制作了3种缝隙天线：矩形、圆形和宝石形结构，并比较了3种缝隙天线和场效应晶体管耦合的效率，考虑面积以及各方面因素，发现圆形和宝石形结构的缝隙天线有更好的带宽性能，并且它们的增益和方向性也更好，通过减小天线的尺寸，能够更好的提高天线的相关性能^[33]。

缝隙天线可以看作偶极子天线的互补形式，因此其性能和偶极子天线有很多相似之处，并且缝隙天线容易集成于太赫兹电路中，如共面波导电路等。缝隙天线的性能不仅与缝隙的形状和尺寸有关，也与缝隙之间的距离息息相关，设计合适的缝隙尺寸、形状以及缝隙间距，能够更好地提高其增益与方向性，从而使太赫兹探测器的响应度得到提升。集成缝隙天线阵列场效应晶体管太赫兹探测器，有着功耗低、辐射效率高和性能稳定等一系列优点，而且将双缝隙天线与场效应晶体管进行耦合，能够实现较高响应度的探测。这些特点使得缝隙天线在太赫兹探测器中得到了充分应用。

贴片天线是一种三明治式的定向天线，也称微带隙天线。它是由两个金属板(其中一个金属板比另一个大)叠加组成的，中间有个片状介电质，上层金属作为贴片天线的主结构，下层金属作为模拟地，具体形式如图 8所示。

图  8  贴片天线结构

Figure 8.  Patch antenna

2009年，Tanigawa报导了贴片天线和高电子迁移率场效应晶体管(HFET)耦合的太赫兹探测器^[34]，贴片的接地线和HFET的源极相连，贴片天线和HFET的栅极相连，通过调节绝缘层厚度就可以调节天线的探测性能，发现太赫兹极化方向和天线极化方向平行时能探测到最大信号，垂直时信号最小，无天线时几乎探测不到信号，当栅源偏压处于阈值电压附近时，出现峰值，这与Dyakonov和Shur在1996年推导得到的结果^[2]相一致。

2011年，Boppel用150 nm CMOS技术制作的Si基场效应晶体管，耦合微带隙贴片天线，在0.55~0.6 THz进行测试，得到的噪声等效功率为，响应度为9.7×10⁵ mV/W。贴片天线阵列结构的引入，大幅度提高了场效应晶体管太赫兹探测器的响应度^[35]。

2017年，中国科学院半导体研究所的Liu在Si基衬底上集成了一种0.86 THz的太赫兹探测器，该太赫兹探测器包含一个接地的贴片天线和一个源端馈电的NMOS场效应晶体管，可以实现响应度为3.3×10⁶ mV/W，噪声等效功率为1.06 的探测。该种类型的太赫兹探测器用CMOS技术能够实现批量化生产，用于太赫兹成像技术也能较清楚地显示出图形的一些细节，相比于之前的报道成像技术有了显著进步^[36]。

贴片天线属于微带隙天线，带宽较窄，其极化方式容易调节，中心馈电时为线极化，偏心极化时为椭圆极化。贴片天线是集成平面天线场效应晶体管太赫兹探测器中最为常用的天线结构之一，主要是由于贴片天线制作工艺简单，与COMS制备工艺兼容，并且贴片天线也容易被制作为其他类型的天线(如缝隙天线)，受衬底效应的影响较小，这些特点使得贴片天线在太赫兹探测器方面得到了较好的应用，也是未来产业化生产的希望之一。

Grating-gate结构虽然不属于前面介绍的天线结构，但也属于广义的平面结构，这里也做一些相关的介绍。Grating-gate结构是将场效应晶体管的栅极制作为分裂的块状结构，通过栅控部分和非栅控部分对沟道中二维电子气的共同调节，实现场效应晶体管太赫兹探测器的响应度与噪声等效功率的优化，具体形式如图 9所示。

图  9  Grating-gate结构

Figure 9.  Grating-gate structure

1995年，Keay以及Drexler首次提出双量子阱(DQW)中的阱间转化也可以通过太赫兹光子辅助隧穿来实现，从而开启了快速、电压可调的太赫兹探测器的研究^[37-38]。2002年，Peralta发现在DQW场效应晶体管上附加Grating-gate栅极时，会产生强烈的共振和电压可调节光电导现象，给出了响应度随栅压，太赫兹频率和温度之间的关系^[39]。

自2003年开始，Popov就Grating-gate做了一系列的研究，他运用第一性电磁方法得出了晶体管吸收太赫兹波产生响应是由于沟道中电子浓度的静态空间调制作用的结论，这种调制作用主要是栅极下方的等离子体作用引起的^[40]。2005年，他又提出了另一种新的解释栅控二维电子气等离子体振荡的理论，解决了平面电磁波在完全导带上衍射的关键问题，太赫兹吸收取决于栅长和栅与沟道间的距离^[41]。

2006年，popov发现分离的电子沟道耦合太赫兹波的效率更高，对于设计更高频率的太赫兹器件具有重大意义^[42]。2007年他比较了共用二维电子气沟道以及分离电子沟道两种情况下，太赫兹电场的强度，发现采用分离电子沟道能够耦合到更多的太赫兹信号^[43]。2008年他发现采用短栅结构能够更好地调节非栅控部分的等离子体共振情况^[44]。2011年他沿用了一种双Grating-gate结构，将太赫兹探测器的响应度提高到了8×10⁶ mV/W^[45]。2012年采用的天线阵列结构，在室温时，可将太赫兹探测器的响应度提高到1×10⁶ mV/W^[46]。

采用Grating-gate结构，提高场效应晶体管太赫兹探测器的响应度，是一种行之有效的方法，并且相比于引入平面天线结构，Grating-gate结构不需要额外引入场效应晶体管之外的结构，不存在极化匹配、阻抗匹配的问题，制作方法也较容易，并且集成对数周期天线的场效应晶体管太赫兹探测器可以实现频率的可调谐性能^[30]。这些特点使得Grating-gate结构在场效应晶体管太赫兹探测器中占有非常重要的地位。

除了前面介绍的几种平面天线结构和Grating-gate结构之外，也有一些其他类型的结构，也可以在一定程度上提高场效应晶体管太赫兹探测器的响应度。

2010年，Tanigawa提出在GaN/AlGaN HEMT结构上，将HEMT结构的栅极直接制作为半波偶极子天线结构，不需要额外引入天线结构，从而减小了耦合太赫兹波时的能量损耗。由于没有长传输线的传输损耗，这种结构在理论上可以达到很高的响应度，仿真结果约为1.1×10⁶ mV/W^[47]。

2017年，Hou采用一种nano-antenna的结构集成于场效应晶体管的栅极上，对比有无该结构时，太赫兹探测器响应度的变化，发现该天线结构能够显著提高太赫兹探测器的性能。该器件能够实现室温时响应度为1.5×10⁷ mV/W，噪声等效功率为的探测，相比于别的天线结构而言，对于太赫兹探测器的响应度有近1个量级的提升^[48]。

用于提高场效应晶体管太赫兹探测器响应度的结构非常多，以上介绍的是几种常用结构，除了以上结构之外，还有一些其他结构，如用在热探测器、光探测器中的结构，这里不作详述。

场效应晶体管作为太赫兹探测器的应用已有近30年的历史，有了很多较为成功的提高响应度的方法，采用平面天线提高场效应晶体管太赫兹探测器响应度是其中研究较多的方法，相比于未采用天线的场效应晶体管太赫兹探测器，响应度有了大幅度的提升^[14]。目前所采用的平面天线结构主要包括偶极子天线、缝隙天线、贴片天线以及grating-gate，根据所耦合的材料与结构，各种类型的结构都有其适用的场合。

平面天线场效应晶体管太赫兹探测器的研究也有了诸多进展。首先，集成的天线种类趋于多样化；其次，场效应晶体管太赫兹探测器的探测原理得到了更为充分详细的解释，耦合天线结构的自混频原理得到了更进一步的发展^{[16, 49-51]}；另外，平面天线的设计方法也有了一定的进步，从理论上推导出了天线参数和响应度之间的表达式^{[15, 50]；}最后对于应用方面，集成平面天线能够显著提升太赫兹成像技术的成像效果。

但是集成平面天线场效应晶体管太赫兹探测器的研究也有很多限制：第一，衬底效应的限制，因为半导体器件需要制备在半导体晶圆衬底上，而衬底的存在会导致很多太赫兹辐射没有被天线耦合，从而大幅度降低天线的性能；第二，天线和晶体管之间的阻抗匹配问题，因为晶体管在太赫兹波段的输入阻抗很难通过实际测试提取，所以天线与晶体管之间的阻抗匹配很难精准完成；第三，天线的探测理论有待更进一步的优化，常规的探测原理采用能量传输的模式计算探测器的响应度，自混频原理采用沟道电场的增强作用计算探测器的响应度，两种对于天线太赫兹探测器的解释，最后能否殊途同归，能否找到更普适的场效应检测理论？第四，关于天线的设计原则，虽然很多研究都比较了不同天线的尺寸对于太赫兹探测响应度的影响，但是并没有真正完善的公式能够直接反映天线尺寸与响应度的关系，两种检测理论都推导了天线与响应度之间的联系，但是天线尺寸的变化，会对天线方向性系数产生何种程度的影响，如何改变天线的传输效率等，并没有给出直观的解释。另外，很多研究报导的平面天线集成到场效应晶体管中的结构，只能在仿真上实现，受到工艺技术等问题的限制，很难流片制作成品。

针对以上问题，本文给出了可供参考的一些解决思路：首先，对于衬底效应的问题，在研究场效应晶体管太赫兹探测器时，所沿用的衬底并不是越薄越好，这一点往往被很多研究者忽略，合适的衬底厚度往往能够大幅度提升探测器的响应度，具体的选择标准见文献[15]。其次，对于晶体管阻抗难以提取的问题，可以适当转换仿真时所添加的激励源，由于天线的互易性，将发射模式转化为接收模式，可以有效避免晶体管阻抗难以提取的问题。最后，对于天线的探测理论以及天线尺寸的设计原则，由于目前相关的理论研究并没有完善，这两类问题并没有得到很好的解决。如果研究者能对天线相关的电参数与响应度关系做更进一步的推导研究，相信在不久的将来，这些问题都会迎刃而解。

场效应晶体管太赫兹探测器的发展以及理论研究已经较为成熟，但大规模的工业应用仍然需要走很长的一段路，这主要是因为场效应晶体管太赫兹探测器响应度的提升，仍然没有非常成熟的方式。耦合平面天线能够有效解决这一个问题，建议研究者首先能够更多地从仿真方面优先模拟相应的各种模型，对于不合理的结构做出初步的筛选，对合理的结构再做更进一步的流片工艺。对于未来可以研究的方向，建议研究者可以从平面天线的种类入手，从而比较各种类型天线对于场效应晶体管太赫兹探测器响应度的提高程度，对比各种工艺实现的难易程度，对于同一种类型的天线，能够研究透彻天线各种参数的变化对于响应度的影响。对于相关理论的研究，目前的公式推导都只是局限在场效应晶体管的一些结论，并没有将集成的平面天线的参数考虑进去，理论研究需要研究更多的包含有天线的电特性参数，如天线的方向性、输入阻抗、辐射效率增益以及中心频率等，这样对于天线的设计而言，会有建设性的指导意义。

随着对于平面天线场效应晶体管太赫兹探测器的研究逐步深入，相关的理论研究会得到更进一步的完善，并最终推导出天线尺寸、形状等参数与探测器响应度更直观的表达。另一方面，随着工艺水平的逐步提高，天线的设计将会变的更加容易实现，场效应晶体管太赫兹探测器最终也会在市场上得到大规模的应用。基于此，平面天线场效应晶体管太赫兹探测器将会向着响应度更高、频率分辨性能更好、室温工作性能更好的趋势发展，相信在不久的将来，平面天线场效应晶体管太赫兹探测器会得到更为广泛的应用。